反激拓?fù)涞碾娫催m配器電磁原理

從圖中繞組同名端的標(biāo)識(shí)可見，當(dāng)開關(guān)管Q導(dǎo)通且初級流過電流時(shí)，次級沒有電流流動(dòng)。這一點(diǎn)與電源適配器正激拓?fù)漕愋妥儞Q器完全不同，電源適配器在正激拓?fù)漕愋妥儞Q器中，當(dāng)電流流過初級時(shí)，次級也有電流流動(dòng)，即初級電流流入同名端時(shí)，次級電流流出同名端。

圖示出了不同氣隙下的A曲線及飽和開始的臨界拐點(diǎn)。從圖中可見，氣隙越大，A1值越低，飽和拐點(diǎn)的安匝數(shù)也就越高。若能得到所有磁心在不同氣隙下的A值曲線，則可依據(jù)曲線讀出A值，再根據(jù)式計(jì)算出選定氣隙下得到某一給定電感值所需要的繞組匝數(shù)。從曲線的拐點(diǎn)可知，在給定的初級電流下磁心飽和的安匝數(shù)。

從圖可以看出，對于　Ferroxcube38鐵氧體材料，這個(gè)拐點(diǎn)并不是很確定，大約為2500。因此，將2500代人式，即可求出飽和安匝數(shù)。在式中，由于A一般都很大，氣隙長度L遠(yuǎn)大于L，因此通常情況下式中磁密主要由氣隙長度L決定。